天体物理核反应率与亚库伦对转移
1957年，弗雷德·霍伊尔坐在剑桥的办公室里算了一笔账。如果碳-12的第二个激发态不在7.65 MeV附近，宇宙里就没有足够的碳——也没有你和我。他预言了这个态的存在。实验家去测，果然在7.68 MeV找到了。这就是后来以他命名的"霍伊尔态"——三个α粒子组成的一个松散的碳核。
这个预言背后的逻辑是三重的。两个α粒子碰在一起，形成铍-8——但铍-8的寿命只有10^-16秒，第三个α粒子必须在铍-8衰变之前撞上来。这个过程叫三α反应。如果碳-12没有一个恰好位于7.65 MeV的共振态来"接住"这三个α粒子，反应率会小到可以忽略。霍伊尔态就是这个"接住"的角色。
但接住之后呢？碳-12还有一步要走：它必须再吞一个α粒子，变成氧-16。这一步跟三α反应一样关键——因为它决定了碳和氧的比例。碳多了，生命有原料；氧多了，碳就被烧光。这一步的反应叫¹²C(α,γ)¹⁶O——核天体物理的"圣杯"。
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圣杯之所以是圣杯，因为它几乎不可能直接测量。
恒星里¹²C+α反应的能量大约300 keV——这是"伽莫夫能量"，位垒穿透概率最大的地方。但300 keV的截面大约是10^-17靶恩——每秒10^18个粒子打在10^23个原子上，平均每三百万年才看到一次反应。没有任何实验室能直接测到这个截面。
所以人们测更高能量的截面——1 MeV、2 MeV——然后往低能外推。外推依赖理论模型。而¹²C(α,γ)¹⁶O的麻烦在于：氧-16在α+¹²C的阈能附近有好几个子阈态——它们不在连续谱上，不能用共振峰来直接确定参数，只能通过它们对低能截面的尾巴来推断。这些子阈态的"渐近归一化系数"（ANC）——粗略说就是子阈态波函数在核外的幅度——决定了外推的走向。
2024年11月，Physical Review C上发表了用R-矩阵方法系统分析子阈态和基态ANC对S因子影响的工作。他们发现：在关键的300 keV能量处，S因子的值对子阈态ANC的选取极为敏感。不同的ANC组合给出的S(300)可以差一倍。这不是小数目的不确定度——碳氧比对S(300)的依赖是指数级的。
2026年1月，Meißner、Metscher和Meyer在arXiv上发表了一个让人倒吸凉气的发现。他们用团簇有效场论分析了¹²C(α,γ)¹⁶O的低能数据，然后问了一个大胆的问题：如果电磁精细结构常数α跟现在的值稍有不同，S因子会变成什么样？答案令人震惊：数据的约束只允许α变化万分之二——|δα/α| ≤ 0.2‰。E1和E2两个辐射道都是这个结论。
这意味着什么？如果电磁力再强一点或弱一点点，¹²C+α反应的速率就会大幅偏离观测值，宇宙里的碳氧比就会完全不同。碳基生命——如果还有的话——将面对一个化学性质完全不同的宇宙。这个"精细调节"到底是偶然还是某种深层原理的后果，目前没人知道。
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圣杯不是唯一的难题。三α反应本身也还有没关上的门。
霍伊尔态的三α反应率取决于两个数：霍伊尔态的辐射衰变宽度Γ_rad，以及从基态通过两步过程到达霍伊尔态的概率。Γ_rad极小——约几个毫电子伏——直接测量非常困难。
2025年8月，Nuclear Physics A上发表了通过¹²C(p,p'γγ)反应测量霍伊尔态辐射衰变宽度的新结果。他们用质子非弹性散射把碳-12激发到霍伊尔态，同时测两个级联γ——从霍伊尔态到4.44 MeV的第一激发态（E2跃迁），再从4.44 MeV到基态。这个双γ符合方法极大地压制了本底，让他们第一次在同一个实验中同时提取E2和E1衰变宽度。
但更微妙的效应来自环境。2022年，Nature Communications上发表了一个让人意外的结果：恒星内部的热中子可以通过上散射增强霍伊尔态到碳-12基态的衰变率。正常情况下，霍伊尔态绝大部分时候衰变回三个α粒子——因为α衰变道远远宽于γ衰变道。但如果一个中子碰巧撞上处于霍伊尔态的碳-12，把碳-12"踢"到附近的一个束缚态上，碳就被造出来了。这个中子上散射的增强效应在温度高于10^9 K时可以使三α反应率增加好几倍——这直接改变了大质量恒星里碳产生的时机和数量。
2024年8月，Scientific Reports上又出了新结果：第一次在实验中测量了碳-12的3^-态（9.64 MeV）的辐射衰变概率。3^-态在高温环境下的辐射衰变打开了三α过程的一个替代通道——碳-12不需要经过霍伊尔态，可以通过3^-态直接形成。这个通道在温度超过5×10^9 K时变得重要——比如超新星爆发的时候。
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碳的命运不只有圣杯和三α。碳燃烧本身——两个碳-12碰在一起——是天体物理反应率的另一个黑洞。
¹²C+¹²C在恒星碳燃烧温度下的质心能量约1-3 MeV。实验上最低测到了2.14 MeV，离1 MeV的伽莫夫能量还很远。但就在已经测到的能量范围内，S因子已经展示了让人头疼的行为。
首先是共振。碳+碳的S因子不像重离子那样平滑——它有一串尖锐的峰。这些峰可能是²⁴Mg的复合核共振，也可能是¹²C+¹²C这个系统的"分子态"——两个碳-12暂时粘在一起形成类似核分子的结构。这种分子共振在碳+碳中特别显著，因为²⁴Mg在α+¹²C和p+²³Na的阈道附近有很多窄态，而且入射道只有偶数自旋——限制条件太强，反而让少数几个态显得特别突出。
但碳+碳还有另一层争论：熔合阻碍。2006年Mişicu和Esbensen提出，核物质不可压缩性会在深亚垒区产生额外的排斥——让S因子在某个能量达到极大值然后下降。如果阻碍真的存在，碳燃烧就比我们以为的慢，恒星就活得更长，碳被烧完的时间点就推迟了。
2025年12月，EPJA上发表了由17位作者联名的¹²C+¹²C反应现状综述。他们的结论是：阻碍和共振之间的张力仍然没有解决。在E_c.m. = 2.5-4.0 MeV的中间区域，STELLA实验的粒子-γ符合数据跟阻碍趋势"大致吻合"——但共振结构让任何确定的结论都不可能。在更低的能量——真正恒星碳燃烧的区域——直接测量还没到达，而且短期内不太可能到达，因为截面比10^-8靶恩还小。
他们指出了一条可能的出路：更好的微观理论。TDHF计算和团簇模型都没有给出碳+碳存在阻碍的证据。但理论本身也不够可靠——目前的团簇模型还无法精确处理²⁴Mg在6-8 MeV激发能区的能级密度和宽度。
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把这些反应放到它们的天体物理场景里，你会看到一张环环相扣的网。
主序星里的氢燃烧走CNO循环——碳-氮-氧互相转化，净效果是把四个氢聚成氦。CNO循环的总速率被¹⁴N(p,γ)¹⁵O卡住了——这是循环里最慢的一步。意大利格兰萨索地下实验室LUNA用了二十多年，把¹⁴N(p,γ)¹⁵O的截面推到了恒星能量的边缘。2025年10月，arXiv上发表了LUNA在新的3.5 MV加速器（Bellotti离子束装置）上的首批¹⁴N(p,γ)¹⁵O结果。新的固体氮靶技术让靶的稳定性和纯度大幅提升——这对低能测量至关重要，因为哪怕少量杂质产生的本底就能淹没信号。2026年2月，EPJA上发表了完整的实验技术报告。目标：把CNO循环速率的精度推到5%以内——太阳模型要求的精度。
中国锦屏地下实验室的JUNA走的是另一条路。锦屏在四川凉山地下2400米——宇宙线通量只有海平面的亿分之一。JUNA用自主研制的高强度深地加速器，已经测量了好几个关键反应：²⁵Mg(p,γ)²⁶Al——决定铝-26在天文观测中的丰度，¹⁷O(p,α)¹⁴N——CNO循环的分支点，¹⁸O(p,γ)¹⁹F——宇宙中氟的起源。这些反应的截面在地面实验室被宇宙线本底淹没了，只有在地下才能测到。
美国南达科他州地下4850英尺的CASPAR加速器也在做类似的事。2025年11月，CASPAR在停机升级后重新出束——1 MV的Van de Graaff加速器重新运转，瞄准的包括¹⁵N(α,γ)¹⁹F等反应。
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但有些关键反应的截面实在太低，连地下实验室都够不到。这时候需要间接方法。
最常用的是渐近归一化系数（ANC）方法。¹²C(α,γ)¹⁶O中，氧-16在α+¹²C阈以下的子阈态——1^-态在7.12 MeV，2^+态在6.92 MeV——它们的波函数延伸到核外，尾巴的幅度由ANC决定。如果你能通过另一个反应——比如α转移反应¹²C(⁶Li,d)¹⁶O或者¹²C(¹¹B,⁷Li)¹⁶O——独立地测定这些ANC，你就不需要知道子阈态的所有参数，只需要知道尾巴的形状。
2024年，PRC上发表了用R-矩阵方法AZURE分析¹²C(α,γ)¹⁶O的新结果。他们利用⁷Li(¹¹B,⁸Be)¹⁰B和¹²C(⁶Li,d)¹⁶O等转移反应提取的ANC，结合直接测量数据，给出了S(300)的新值。但问题依然存在：不同的ANC提取方法给出的值有系统性的差异，而且E1和E2分量的相对大小——这直接决定了碳氧比——至今仍有约20%的不确定度。
另一个间接方法是特洛伊木马法（THM）。原理是：用一个三体反应A+B+C→X+Y+Z，让A+C先形成一个大核B'，然后B'跟真正的靶B碰。因为B'内部的A和C的相对能量可以很低——不受库仑位垒的限制——所以你可以从B'+B反应推出A+B在极低能量下的截面。THM被广泛用于¹²C+¹²C和其他轻粒子反应的低能外推。但它也有争议：THM可能布居了一些高自旋的态，这些态在真正的低能¹²C+¹²C碰碰中不会出现——因为角动量位垒把它们挡在了外面。如果这些高自旋态的贡献没被正确扣除，THM就会高估反应率。
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走出轻核反应的区域，中子俘获和α俘获是天体物理重核合成的引擎。
s过程——慢中子俘获——在AGB星和红巨星的氦壳层燃烧中运行。它的主要中子源是²²Ne(α,n)²⁵Mg。2025年5月，EPJA上发表了14位作者联名的²²Ne(α,n)²⁵Mg反应综述——从1990年代的早期测量一直到2024年的最新直接测量。核心问题是：在氦壳层燃烧的温度（0.2-0.3 GK）下，²²Ne(α,n)²⁵Mg的速率到底多快？这取决于几个低能共振的强度——特别是E_c.m. = 702 keV和830 keV处的共振。2024年的新测量对830 keV共振的强度给出了比之前更高的值，意味着s过程的中子通量可能比我们以为的更强。
X射线暴是另一类极端的天体物理环境。中子星从伴星吸积氢和氦，堆积在表面，温度和密度不断攀升，直到触发热核暴——几十秒内释放10^39尔格的能量。暴的核合成路径是rp过程——质子快速俘获——经过一系列等待点核：镉-96、锗-64、铁-52……这些等待点核的质子俘获率和β衰变寿命决定了暴的光变曲线和核合成产物。
2025年12月，arXiv上发表了用蒙特卡洛方法系统研究X射线暴核反应率不确定度的工作。他们让所有关键反应率在推荐值的10倍到1/10之间随机浮动，跑了数千次暴模拟。核心发现：暴的光变曲线形状主要受三个反应的控制——¹⁵O(α,γ)¹⁹Ne、¹⁸Ne(α,p)²¹Na和双质子俘获³He(2p,γ)⁵C。这三个反应的速率仍然有量级的不确定度。
2025年12月，中科院近物所精确测量了等待点核硒-65的质量——这个质量直接决定了rp过程在硒-65这个等待点上的停留时间。精确的质量测量可以把反应率的不确定度压缩一个量级。
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现在换个场景。把视线从恒星的中心挪开，回到地球上的实验室。两个超导核——比如锡-116和镍-60——在库仑位垒以下几兆电子伏的地方擦身而过。它们不会熔合。但有什么东西在它们之间穿行——中子对。
这就是深度亚库伦转移与对关联的领域。它跟天体物理反应率看起来毫不相干，但在物理深层，它们面对的是同一个问题：在量子力学不允许经典粒子通过的地方，量子关联——配对、纠缠、涨落——能不能打开一条路？
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1970年代，人们就知道原子核里的核子有配对关联——就像超导体里的库珀对。最外层的两个同类核子（两个中子或两个质子）倾向于占据时间反演共轭的轨道——一个顺时针转，一个逆时针转——形成角动量为零的对。这个对的结合能——对能隙Δ——大约1-2 MeV，跟超导体里的能隙扮演同样的角色。
如果两个超导核靠近，中子对能不能从一个核隧穿到另一个核——就像库珀对在超导体之间隧穿一样？这就是"核约瑟夫森效应"的构想。在凝聚态物理里，约瑟夫森效应是1962年预言的，1963年被实验证实：两个弱耦合的超导体之间，库珀对可以来回隧穿，产生直流和交流约瑟夫森电流。核物理版本把这个图像缩小了10^21倍——但物理是同一个。
2022年，Broglia、Barranco、Corradi等人在arXiv上系统推导了核约瑟夫森效应的理论框架。他们用二阶DWBA的T矩阵描述了一个库珀对在两个超导核之间来回隧穿的过程，证明了这个过程包含了规范相位和规范旋转频率——跟凝聚态约瑟夫森效应的推导一致。他们的核心预言是：当两个超导核的异常密度（对密度）重叠时，会发射特定频率的γ射线——对应交流约瑟夫森效应。以¹¹⁶Sn+⁶⁰Ni为例，库珀对的相干长度约13.5飞米——只比核的半径大一点点，但足够让两个核在亚库伦距离上"感觉到"彼此的超流性。
实验上验证这个效应，需要测量深度亚库伦区双中子转移的截面和角分布。
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意大利的LNL实验室在这个方向上深耕了十五年。
Corradi领导的小组用PRISMA磁谱仪——一个大面积重离子磁谱仪——系统测量了⁶⁰Ni+¹¹⁶Sn系统在库仑位垒附近和以下的各种转移道。PRISMA能分辨产物的质量、电荷和动能——这对多核子转移至关重要，因为你必须知道到底转移了几个中子、几个质子。
他们发现了一个有趣的现象：在库仑位垒以上，单中子和双中子转移的截面比值P_2n/P_1n大约在1-10%的范围——符合独立粒子图像的预期。但在位垒以下，这个比值下降得比独立粒子模型预言的快。下降的原因不是对关联消失了——恰恰相反，对关联还在，但量子涨落不够了。
2024年11月，Physical Review Letters上发表了"寻求重离子反应中的库珀对转移"——这篇论文是LNL实验跟耦合道理论的直接对决。作者用耦合道理论——基于独立粒子转移机制——拟合了⁶⁰Ni+¹¹⁶Sn的单中子和双中子转移数据。结论是：在位垒以上，独立粒子图像可以描述数据。但在位垒以下，双中子转移被抑制了——独立粒子模型预言的截面比实验值高。对关联的增强效应——两个中子一起隧穿的概率比两个独立隧穿的概率的乘积大——在位垒以下被"冻结"了，因为位垒穿透本身太不可能，关联拉不动那么重的行李。
2025年9月，Corradi在NSD2024会议上报告了寻找核约瑟夫森效应信号的新结果。关键观察：在⁶⁰Ni+¹¹⁶Sn系统中，他们尝试直接探测库珀对振荡产生的γ射线。这种γ射线的能量应该对应两个超导核之间对密度的差分振荡频率——大约几MeV。但目前的数据统计还不足以确认信号。
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理论这边正在把描述推到更微观的层次。
2026年1月，Zhang、Li、Vretenar、Nikšić、Zhao和孟杰在arXiv上发表了用含时协变密度泛函理论（TD-CDFT）研究⁹⁶Zr+⁴⁰Ca亚库伦转移的工作。这是目前最微观的处理方式之一：从协变密度泛函出发，让系统随时间演化，同时处理对关联（通过含时BCS近似）。
他们做了三件重要的事。
第一，证明了含时BCS确实增强了对转移。在没对关联的TD-CDFT计算中，双中子转移概率几乎为零；加上对关联后，双中子转移显著增大。这是对关联在亚库伦转移中起作用的直接证据。
第二，发现了形变效应。⁹⁹Zr是扁球形的——八极形变。当靶核的扁球长轴对准弹核时，两个核的距离比平均取向更近，转移概率大几个量级；当短轴对准时，距离更远，概率小几个量级。他们系统算了13个取向，取平均后跟实验对比。单中子转移的概率——取向平均后——跟实验吻合。但双中子转移在位垒以下被严重低估了。
第三，也是最关键的发现：问题出在量子涨落。TD-CDFT是一个半经典方法——它解的是含时平均场方程，但忽略了量子涨落。对位垒以上的过程，这不是问题，因为经典路径已经是主要的贡献。但对位垒以下的过程，量子隧道是唯一的通道，而半经典方法无法正确描述隧穿过程中的量子涨落。
为了验证这个判断，他们用了广义含时生成坐标方法（TDGCM）——一个包含了量子涨落的理论框架。TDGCM的结果：在位垒以下，双中子转移的概率比TD-CDFT高一个量级以上——量子涨落恢复了被抑制的对转移。
这个发现的含义很深：深度亚库伦区的对转移不仅依赖对关联本身，还依赖量子涨落能不能把对关联"送过"位垒。你有了库珀对，但如果量子涨落不够，对也过不去。
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另一个突破来自丰质子核的转移实验。
2026年1月，Physics Letters B上发表了用⁹²Mo+⁵⁴Fe系统研究亚库伦多核子转移的论文。这是第一次在丰质子系统上做这种实验。他们用PRISMA磁谱仪测量了质子转移和中子转移的截面，发现质子-质子关联在-2p转移道中显著增强了截面——类似于中子-中子关联在-2n道中的增强。更重要的发现是：质子转移和中子转移的Q值分布不一样——质子转移集中在Q值接近零的区域（"最佳Q值"），而中子转移的Q值分布更宽。这意味着质子关联和中子关联的机制虽然看起来一样，但在动力学细节上有差别——质子的库仑排斥让有效Q值窗变窄了。
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这些实验和理论的交汇，正在把深度亚库伦转移从一个"看得到但说不清"的现象推向定量理解。
时间线上几个关键的里程碑：
1972年，Brink提出了双中子转移的宏观图像——对振动——但没解决亚库伦区的问题。2013年，Potel等人在PRC上首次用微观BCS+DWBA计算了⁴⁸Ca+⁹⁶Zr的对转移增强效应，发现对关联可以把P_2n/(P_1n)²增大到10以上——在位垒以上。2014年，LNL的PRL首次测量了⁶⁰Ni+¹¹⁶Sn远低于库仑位垒的双中子转移，发现P_2n在深亚垒区确实下降。2022年，Broglia推导了核约瑟夫森效应的γ发射理论。2024年，PRL上"寻求库珀对转移"的论文确认了独立粒子模型在位垒以下的失败。2025年，Corradi在LNL寻找约瑟夫森γ信号的初步结果。2026年1月，Zhang等人的TD-CDFT+TDGCM论文揭示了量子涨落的关键角色。2026年1月，⁹²Mo+⁵⁴Fe的PLB论文首次展示质子对关联在亚库伦转移中的信号。
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回到天体物理反应率。
你会发现，天体物理核反应率的核心难题和深度亚库伦转移的核心难题，其实有结构上的相似性。
天体物理反应率的困难是：截面太小，直接测不到，必须外推或间接测量。外推依赖理论，而理论在关键参数上不确定——子阈态的ANC、低能共振的自旋宇称、熔合阻碍是否存在。间接方法（ANC、THM）有各自的系统不确定度。
深度亚库伦转移的困难是：截面太小，量子力学不让经典粒子过去，必须靠量子隧穿和关联。半经典理论在位垒以下失效，必须纳入量子涨落。而量子涨落的处理——TDGCM也好，更高级的蒙特卡洛方法也好——计算量巨大，目前还只能处理最简单的系统。
两者共享的深层结构是：在量子力学"不让过去"的地方，关联和涨落是唯一的通道。天体物理反应率的瓶颈是子阈态的尾巴——量子力学的尾巴。亚库伦对转移的瓶颈是量子涨落——关联驱动的涨落。你能不能精确地知道这些尾巴和涨落，决定了你能不能精确地预言截面。
而精确地预言截面，对天体物理来说意味着精确地知道恒星怎么烧、宇宙怎么造元素。对亚库伦转移来说意味着精确地知道对关联在核-核碰撞中怎么起作用——以及核约瑟夫森效应到底能不能被实验证实。
2026年，两条线都在加速。LUNA的3.5 MV新加速器刚刚出束，瞄准CNO循环5%的精度目标。JUNA在锦屏地下继续扩展关键反应的列表。CASPAR重启后正在测量新的反应。FRIB的放射性核束让rp过程和r过程的等待点核第一次可以被实验触及。EPJA的¹²C+¹²C综述把碳燃烧的混乱局面梳理了一遍，指出了理论突破的方向。
在亚库伦转移这边，TD-CDFT+TDGCM框架的建立意味着微观理论终于能处理量子涨落了——虽然目前只到了⁹⁶Zr+⁴⁰Ca这个系统。PRISMA的⁹²Mo+⁵⁴Fe数据第一次展示了质子对关联的信号。LNL的约瑟夫森γ搜索正在进行中。
两条线的交汇点也许在更远处。如果核约瑟夫森效应被证实——两个超流核之间的库珀对隧穿产生了可测量的γ射线——那将是量子物理的一个里程碑：宏观量子现象在只有几十个费米子的系统中出现了。而理解这个现象需要的理论工具——含时超流密度泛函、量子涨落、规范相位——也许恰好是天体物理反应率外推所需要的：当你的理论能正确处理亚库伦区的量子隧穿和关联，你就有了一个比唯象模型更可靠的外推基础。
1957年霍伊尔看着碳-12的能级，预言了霍伊尔态。2026年，我们还在跟那个态的尾巴——以及它在恒星里引发的级联反应——较劲。而另一群人在地下2400米的隧道里，或者意大利的田野中间，盯着两个超导核之间那几个几乎不可能穿过的中子对。两组人面对的，其实是同一件事：量子力学在最不可能的地方，打开了最微小的门。门缝里透出来的光，够不够看清宇宙和原子核的真相，取决于我们能不能把手伸得更远一点。
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关键时间线
| 时间 | 事件 | 来源 |
|---|---|---|
| 1957 | 霍伊尔预言碳-12的7.65 MeV激发态 | ApJ |
| 1962 | 约瑟夫森预言超导体间的库珀对隧穿 | Phys. Lett. |
| 1972 | Brink提出双中子转移的对振动模型 | Brink, Phys. Lett. B |
| 1980s | LUNA在格兰萨索开始地下核天体物理 | LNGS |
| 2002 | 中子上散射增强三α反应率（理论预言） | Nat. Commun. 2022 |
| 2006 | Mişicu & Esbensen提出熔合阻碍 | PRL |
| 2013 | Potel等微观BCS+DWBA计算对转移增强 | PRC 87, 014605 |
| 2014 | LNL首次测量远低于位垒的⁶⁰Ni+¹¹⁶Sn双中子转移 | PRL 113, 052501 |
| 2022 | Broglia等推导核约瑟夫森γ发射理论 | arXiv:2206.05351 |
| 2022.10 | 中子上散射增强三α反应率的实验验证 | Nat. Commun. |
| 2023 | JUNA锦屏地下实验室正式投入科学运行 | CJPL-II |
| 2024.04 | R-矩阵AZURE分析¹²C(α,γ)¹⁶O新结果 | PRC 109, 045808 |
| 2024.08 | 碳-12 3^-态辐射衰变首次测量 | Sci. Rep. |
| 2024.11 | PRL：寻求重离子反应中的库珀对转移 | PRL 133, 202501 |
| 2024.11 | 子阈态ANC对¹²C+α S因子的影响 | PRC 110, 055803 |
| 2025.01 | 新EPA方法测量¹²C(α,γ)¹⁶O的16O反冲能谱 | Eur. Phys. J. A |
| 2025.05 | ²²Ne(α,n)²⁵Mg反应综述（14位作者） | EPJA |
| 2025.08 | 霍伊尔态辐射衰变宽度新测量 | Nucl. Phys. A |
| 2025.10 | LUNA 3.5 MV新加速器首批¹⁴N(p,γ)¹⁵O结果 | arXiv:2510.24790 |
| 2025.11 | CASPAR地下加速器重新出束 | SURF/Notre Dame |
| 2025.12 | ¹²C+¹²C反应现状综述（17位作者） | EPJA |
| 2025.12 | X射线暴核反应率不确定度蒙特卡洛研究 | arXiv:2512.02167 |
| 2025.12 | 中科院近物所精确测量硒-65质量 | IMP CAS |
| 2026.01 | ¹²C(α,γ)¹⁶O精细调节约束δ α/α ≤ 0.2‰ | arXiv:2601.11180 |
| 2026.01 | TD-CDFT+TDGCM：量子涨落恢复亚库伦对转移 | arXiv:2601.13667 |
| 2026.01 | ⁹²Mo+⁵⁴Fe亚库伦转移：质子对关联信号 | PLB |
| 2026.02 | LUNA ¹⁴N(p,γ)¹⁵O实验技术报告 | EPJA |
| 2026.02 | 正Q值四中子转移增强亚垒俘获 | Chinese Phys. C |